Nexmath: O Futuro do Aprendizado em Exatas
Prof. Artur Passos Dias Lima
Bem-vindo à sua nova experiência em Matemática, Física e Engenharia Elétrica.
\[F(j\omega) = \int_{-\infty}^{\infty}f(t)e^{-j\omega t}dt\]
\[i\hbar \frac{\partial}{\partial t} \Psi = \hat{H} \Psi\]
\[\oint \vec{B} \cdot d\vec{l} = \mu_0 \left( i_{enc} + \epsilon_0 \frac{d\Phi_E}{dt} \right)\]
\[e^{i\pi} + 1 = 0\]
\[\nabla \times \vec{E} = -\frac{\partial \vec{B}}{\partial t}\]
\[e^{\pm j\theta} = \cos(\theta) \pm j\sin(\theta)\]
\[\nabla \cdot \vec{D} = \rho_v\]
\[\nabla \cdot \vec{B} = 0\]
\[\oint \vec{E} \cdot d\vec{l} = -\frac{\partial}{\partial t} \iint \vec{B} \cdot d\vec{S}\]
\[\mathcal{L}\{f(t)\} = F(s) = \int_{0}^{\infty} f(t)e^{-st}dt\]
\[\vec{F} = m\frac{d\vec{v}}{dt}\]
\[\int_{-\infty}^{\infty} e^{-x^2} dx = \sqrt{\pi}\]
\[E = mc^2\]
\[\nabla^2 \psi + k^2 \psi = 0\]
\[Z = R + j\left(\omega L - \frac{1}{\omega C}\right)\]
\[\sum_{n=0}^{\infty} ar^n = \frac{a}{1-r}\]
\[\frac{d}{dx}\int_{a}^{x} f(t)dt = f(x)\]
\[\vec{S} = \frac{1}{\mu_0} (\vec{E} \times \vec{B})\]
\[H(z) = \sum_{n=-\infty}^{\infty} h[n]z^{-n}\]
\[\det(A - \lambda I) = 0\]
\[ \scriptstyle i\hbar \dfrac{\partial}{\partial t} \psi(\mathbf{r}, t) = \left( -\dfrac{\hbar^2}{2m} \nabla^2 + V(\mathbf{r}, t) \right) \psi(\mathbf{r}, t)\]
\[F = \dfrac{1}{4\pi \varepsilon_0} \dfrac{|q_1 q_2|}{r^2}\]
\[\dfrac{1}{f} = (n - 1) \left( \frac{1}{R_1} - \dfrac{1}{R_2} \right)\]
\[n_1 \sin(\theta_1) = n_2 \sin(\theta_2)\]
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